Télécharger des livres par Sophie Le Callenec Date de sortie: March 9, 2016 Éditeur: Hatier Nombre de pages: 160 pages Nous étudierons alors un exemple dâapplication classique de ce théorème : le pendule simple. Avec une clé à cliquet, lâendroit où lâon applique la force est déportée ce qui implique un grand bras de levier. Ce site est optimisé pour les dernières versions des navigateurs Firefox, Chrome ou Safari ; Les documents au format pdf peuvent être lus avec Foxit reader téléchargeable. Cours de mathématiques - Première et deuxième année - Géométrie, Expériences de physique - Electricité - Electromagnetisme - Electronique - Transferts thermiques - CAPES et Agréation, Les mille et une questions de la physique en prépa - PCSI - Christian Garing (Nouveau programme), Problèmes corrigés de Physique MP2 et PC2 - ES-Sbai. Effectuez des recherches dans l'index de livres complets le plus fourni au monde. Un cours assez dense sur la notion de fonction de transfert, des théories de Fourier (décomposition en série et transformée) et des filtres électriques. \ell & & m\,g\,\cos \theta & & 0\\ Le vecteur \(\overrightarrow{L_O}(M)\) semble venir vers nous dans la figure ci-dessus : ce sens est obtenu par le fait que la base (\(\overrightarrow{OM}\), \(\overrightarrow{v}\), \(\overrightarrow{L_O}(M)\)) est directe. &= m \, r^2 \overset{\centerdot}{\theta} \,\overrightarrow{e_z}\end{aligned}\end{equation}. &= m\,r\,\overrightarrow{e_r} \wedge ( \overset{\centerdot}{r}\,\overrightarrow{e_r} + r\,\overset{\centerdot}{\theta}\,\overrightarrow{e_{\theta}}) \\ &= \overrightarrow{O'O} \wedge \overrightarrow{p} + \overrightarrow{L_O}(M)\end{aligned}\end{equation}, \begin{equation}\Longrightarrow \boxed{\overrightarrow{L_{O'}}(M) = \overrightarrow{L_O}(M) + \overrightarrow{O'O} \wedge \overrightarrow{p}}\end{equation}. Jogue xadrez gratuitamente contra jogadores do mundo inteiro! \text{Sa vitesse est : } \overrightarrow{v} = r\,\overset{\centerdot}{\theta}\,\overrightarrow{e_{\theta}} Dans les mouvements de rotation il est préférable dâutiliser un autre théorème que le principe fondamental de la dynamique ou le théorème de lâénergie cinétique : ce théorème sâappelle le théorème du moment cinétique. \end{array}\end{equation}, \begin{equation}\dfrac{\mathrm{d}\overrightarrow{L_O}(M)}{\mathrm{d}t} = m\,\ell^2\,\overset{\centerdot\centerdot}{\theta}\,\overrightarrow{u_z}\end{equation}. Un cours sur les méthodes numériques (Euler, Runge-Kutta), Le cours sur les lois de l'optique géométrique en mp3, Ensemble de vidéos complémentaires sur le cours 2 de méthodes scientifiques, Cours d'électrocinétique sur les résonances du circuit RLC série, Une vidéo d'électromagnétisme : l'effet Hall, Une vidéo de mécanique : base polaire, définition et utilisation dans le pendule simple, Une vidéo de mécanique : méthode d'Euler, explications et exemple, Une vidéo d'optique : principe du microscope, Une vidéo d'optique : principe de la lunette astronomique, Une vidéo d'optique : principe de la lunette de Galilée, Une vidéo d'optique : Application des lois de l'optique géométrique : le prisme, Une vidéo d'électrostatique : calcul du champ créé par un fil infini par la méthode intégral, Cours d'électrocinétique du le régime sinusoïdal, Résumé de cours sur les notions d'induction, Résumé de cours sur le circuit RLC série, Un cours d'électromagnétisme sur quelques notions d'induction, Une vidéo d'électrocinétique sur le circuit RLC série, Une vidéo d'électrocinétique sur la charge d'un condensateur, MS2 : Pratiques de la démarche scientifique, TD M24 : TD sur le système isolé à deux corps, TD M23 : TD sur les changements de référentiels, M23 : changement de référentiels, référentiels non galiléens, M22 : mouvement d'un point M soumis à une force centrale, TD M21 sur le théorème du moment cinétique, O2 : généralités sur les systèmes optiques, miroirs, TD EM7 sur le mouvement de charges dans un conducteur, EM7 sur le mouvement de charges dans un conducteur, TD EM5-EM6 sur le dipole et le champ magnétique, TD EM4 sur les conducteurs, condensateurs, EM4 sur les conducteurs en équilibre, les condensateurs, TD EM2 sur le potentiel et l'énergie électrostatiques, Une ressource pour le programme 2012 de terminale : convertisseur analogique-numérique, EM2 Potentiel et énergie électrostatique, EM0 Outils mathématiques pour l'électromagnétisme. Pour lâétude du mouvement dâun solide, les deux vecteurs sont à considérer puisque chaque point du solide aura un moment cinétique différent et/ou un vecteur quantité de mouvement différent. &= \overrightarrow{O'O} \wedge \overrightarrow{p} + \overrightarrow{OM} \wedge \overrightarrow{p}\\ 0 &\wedge & m\,\ell\,\overset{\centerdot}{\theta} & =& 0 \\ Ce cours est disponible aussi en vidéos. En général, on cherche à faire tourner un corps autour dâun axe, on utilise alors le moment dâinertie par rapport à cet axe que lâon note \(J_{\Delta}\). Nous allons donc introduire la notion de moment cinétique qui est lâéquivalent pour la rotation de ce quâest la quantité de mouvement pour les mouvements de translation. Le portail boursorama.com compte plus de 30 millions de visites mensuelles et plus de 290 millions de pages vues par mois, en moyenne. Cette grandeur n’est plus un vecteur mais une grandeur algébrique.Soit \(\Delta\) un axe orienté par un vecteur unitaire \(\overrightarrow{u_{\Delta}}\).Soit O un point de cet axe et M un point dont on connaît le moment cinétique \(\overrightarrow{L_O}(M) \) par rapport à O.Le moment cinétique de M par rapport à … On essaye donc de choisir dans la mesure du possible un point fixe. Appliquons le théorème du moment cinétique au point dâattache fixe O du pendule : \begin{equation}\dfrac{\mathrm{d}\overrightarrow{L_O}(M)}{\mathrm{d}t} =\overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{P}) + \overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{T})\end{equation}. On peut alors exprimer le moment cinétique dâun corps par rapport à un axe de la façon suivante : \begin{equation}\boxed{L_{\Delta}= J_{\Delta} \times \omega}\end{equation}. Nous avons dit précédemment que le moment cinétique était équivalent pour la rotation à ce quâest la quantité de mouvement pour la translation. Cours 2 : pratiques de la démarche scientifique, Cours 1 : lois de l'optique géométrique, Cours 2 : généralités systèmes, miroirs, Cours 1 : théorème du moment cinétique, Cours 3 : changement de référentiel, référentiels non galiléens, Cours 6 : Fonction de transfert - Fourier - filtres électrocinétiques, Cours 8 : mouvement de charges dans un conducteur, Cours 21 : théorème du moment cinétique, Définition du moment cinétique par rapport à un point, Exemple du moment cinétique en coordonnées polaires, Moment cinétique en Oâ différent de O, Définition du moment dâune force par rapport à un point, Moment dâune force par rapport à un axe, Interprétation physique du moment de force, Notion de mécanique du solide : moment dâinertie, Démonstration du théorème du moment cinétique par le PFD, Théorème du moment cinétique appliqué au pendue simple, M22 : Mouvement d'un corps soumis à une force centrale, M23 : Changement de référentiels, référentiels non galiléens, Le dernier chapitre concerne le mouvement des charges dans un conducteur, Série de vidéos sur le cours EM17 où l'on présente les notions d'inductions, Série de vidéos sur le cours EM16 où l'on parle de dipôle magnétique, Série de vidéos sur le cours EM15 qui traite du champ magnétique, Série de vidéos sur le cours EM14 qui traite des conducteurs et condensateurs, Série de vidéos sur le cours EM13 qui traite du dipôle électrostatique, Playlist vidéos sur On peut établir une relation entre le moment cinétique en un point Oâ et celui en un point O : \begin{equation}\begin{aligned} \overrightarrow{L_O}(M) &= \overrightarrow{OM} \wedge m\,\overrightarrow{v} \\ On obtient aisément : \begin{equation}\boxed{\dfrac{\mathrm{d}L_{\Delta}}{\mathrm{d}t} = \sum_i \mathcal{M}_{\Delta}(\overrightarrow{F_i})}\end{equation}. décembre 29, 2020 Problèmes corrigés de Physique MP2 et PC2 - ES-Sbai juin 02, 2020 Optique Géométrique - MPSI - PCSI - PTSI - Classe Prépa Nathan juin 02, 2020 Ainsi, il ne sera plus question dâutiliser les forces elle-mêmes, mais leur moment. RemarqueOn peut également utiliser ce théorème en lâappliquant en un point non fixe du référentiel. Avec le même raisonnement que celui utilisé pour le moment cinétique, on a : \begin{equation}\boxed{\overrightarrow{\mathcal{M}_{O'}}(\overrightarrow{F}) = \overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{F}) + \overrightarrow{O'O} \wedge \overrightarrow{F}}\end{equation}. \Longleftrightarrow m\,\ell^2\,\overset{\centerdot\centerdot}{\theta}\,\overrightarrow{u_z} &= - m\,g\,\ell\,\sin \theta \,\overrightarrow{u_z}\end{aligned}\end{equation}, \begin{equation}\Longleftrightarrow \boxed{\overset{\centerdot\centerdot}{\theta} + \dfrac{g}{\ell} \sin\,\theta = 0} \overrightarrow{L_{O'}}(M) &= \overrightarrow{O'M} \wedge \overrightarrow{p} \\ &= (\overrightarrow{O'O}+\overrightarrow{OM}) \wedge \overrightarrow{p}\\ Ma bibliothèque Au vu de sa définition, le moment dâinertie dépend de la répartition de masse du corps en question. Référentiel : du laboratoire considéré galiléen ; Système : masse \(m\) considérée ponctuelle en un point M ; Forces : poids \(\overrightarrow{P}\) ; tension du fil \(\overrightarrow{T}\). Vous trouverez dans ici le détail sur les médicaments remboursés en France entre 2012 et 2019 (quand des données plus récentes seront publiées, elles seront mises à jour) le cours EM12 sur le potentiel et l'énergie, Playlist vidéos sur 0 &\wedge & - m\,g\,\sin \theta & =& 0 \\ Exprimons tout dâabord le moment cinétique en O : \begin{equation}\overrightarrow{L_O} = \overrightarrow{OM} \wedge m\,\overrightarrow{v} = \text{Sa position en coordonnées polaires est : } \overrightarrow{OM}=r\,\overrightarrow{e_r}\\ Exercices et problémes de chimie générale sup. Le moment cinétique dépend du point où on le calcule. \end{array}\right.\). Lâéquation est une équation bien connue qui peut être retrouvée facilement à lâaide de la relation fondamentale de la dynamique ou à lâaide de la conservation de lâénergie mécanique (car \(\overrightarrow{T}\) ne travaille pas et \(\overrightarrow{P}\) est conservative).La méthode du théorème du moment cinétique nâest dans ce cas pas meilleure quâune autre. The Bodleian Libraries at the University of Oxford is the largest university library system in the United Kingdom. Il est la projection du moment cinétique par rapport à un point de lâaxe sur celui-ci. Par exemple, si vous voulez retirer une vis récalcitrante, il vaut mieux utiliser une clé à cliquet munie dâun embout de vissage plutôt quâun tournevis :En effet, avec un tournevis, on force en étant au dessus de la vis, le bras de levier (donc le moment de la force appliquée) est tout petit. Bienvenue sur la chaîne YouTube de Boursorama ! On peut exprimer la norme de ce moment cinétique en fonction de lâangle que forme la droite (OM) et le vecteur \(\overrightarrow{v}\) : \begin{equation}L_O(M) = \left|\left|\overrightarrow{L_O}(M) \right|\right|=OM \times m\,v \times \sin \alpha\end{equation}. Or \(\dfrac{\mathrm{d}\overrightarrow{OM}}{\mathrm{d}t}=\overrightarrow{v}\) donc \(\dfrac{\mathrm{d}\overrightarrow{OM}}{\mathrm{d}t}\wedge m\,\overrightarrow{v} = \overrightarrow{0}\) (produit vectoriel de deux vecteurs colinéaires).Et on a, dâaprès le principe fondamental de la dynamique : \(m \, \dfrac{\mathrm{d}\overrightarrow{v}}{\mathrm{d}t} = m\,\overrightarrow{a} = \displaystyle{\sum_i} \overrightarrow{F_i}\). Comme la quantité de mouvement était reliée aux forces dans le principe fondamental de la dynamique, le moment cinétique est relié au moment des forces dans le théorème du moment cinétique. \label{equadiff}\end{equation}. Vu la physionomie du problème, on utilisera les coordonnées cylindriques. Pour obtenir le même moment de force quâavec le tournevis, la force à appliquer pour faire tourner la vis est moins importante. Cette grandeur nâest plus un vecteur mais une grandeur algébrique.Soit \(\Delta\) un axe orienté par un vecteur unitaire \(\overrightarrow{u_{\Delta}}\). Cette version est la vieille version du cours où nous étudiions la chute d'un parachutiste. Cela peut être une méthode de calcul du moment, en associant cette expression à la règle de la main droite ou du tire-bouchon pour connaître le sens du vecteur moment. Comme pour le vecteur moment cinétique, le sens du vecteur moment est donné par la règle de la main droite ou la règle du tire-bouchon. Ce qui est apprécié des juges, câest un changement de rythme dans la vitesse de rotation : pour réaliser cela, le patineur change la répartition de sa masse en positionnant ses bras ou une jambe plus ou moins loin de son corps.En faisant cela, il modifie son moment dâinertie. Pour obtenir son expression, il suffit de projeter le théorème par rapport à un point fixe. On dérive lâexpression du vecteur moment cinétique, donc le produit vectoriel : \begin{equation}\dfrac{\mathrm{d}\overrightarrow{L_O}(M)}{\mathrm{d}t} = \dfrac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}\left(\overrightarrow{OM} \wedge m\,\overrightarrow{v}\right) = \dfrac{\mathrm{d}\overrightarrow{OM}}{\mathrm{d}t}\wedge m\,\overrightarrow{v} + \overrightarrow{OM} \wedge m \, \dfrac{\mathrm{d}\overrightarrow{v}}{\mathrm{d}t}\end{equation}. Son moment cinétique en un point O est défini par : \begin{equation}\boxed{\overrightarrow{L_O}(M) = \overrightarrow{OM} \wedge \overrightarrow{p} = \overrightarrow{OM} \wedge m\,\overrightarrow{v}}\end{equation}. Un libro è un insieme di fogli, stampati oppure manoscritti, delle stesse dimensioni, rilegati insieme in un certo ordine e racchiusi da una copertina.. Il libro è il veicolo più diffuso del sapere. Combien de temps vous reste-t … \end{array}\end{equation}, \begin{equation}\begin{aligned} Ãtant donné quâune fois la rotation engagée, la somme des moments des forces appliquées au patineur est nulle, le moment cinétique doit être constant. Interface simples e rápida Une des figures classiques du patinage artistique est réalisée par le patineur tournant rapidement, sur place, autour de lui-même. 0 & & 0 & & m\,\ell^2\,\overset{\centerdot}{\theta} Bodleian Libraries. le cours EM11 sur le champ électrostatique, Une unique vidéo sur le circuit RLC série, Une série de vidéos sur les circuits comportant R, L et C, Une série de vidéos sur le régime sinus qui est en lien avec le. Soit O un point de cet axe et M un point dont on connaît le moment cinétique \(\overrightarrow{L_O}(M) \) par rapport à O.Le moment cinétique de M par rapport à lâaxe \(\Delta\) est : \begin{equation}\boxed{L_{\Delta} = \overrightarrow{L_O}(M) \centerdot \overrightarrow{u_{\Delta}}}\end{equation}. \dfrac{\mathrm{d}\overrightarrow{L_O}(M)}{\mathrm{d}t} &=\overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{P}) + \overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{T}) \\ Cette projection est indépendante du point de lâaxe choisi. Cependant pour des corps homogènes et de formes géométriques simples, lâexpression du moment dâinertie est simple : Moment dâinertie par rapport à son axe de révolution dâun cerceau de masse m et de rayon R : \(J_{\Delta} = mR^2\) ; Moment dâinertie par rapport à son axe de révolution dâun cylindre ou dâun disque de masse m et de rayon R : \(J_{\Delta} = \frac{1}{2}mR^2\) ; Moment dâinertie par rapport à son axe de révolution dâune sphère de masse m et de rayon R : \(J_{\Delta} = \frac{2}{5}mR^2\) ; Soit O un point fixe du référentiel dâétude \(\mathcal{R}\) .Ãcrivons ce théorème mathématiquement : \begin{equation}\boxed{\dfrac{\mathrm{d}\overrightarrow{L_O}(M)}{\mathrm{d}t} = \sum_i \overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{F_i})}\end{equation}. ➲ Accédez au résumé de cours en ligne : ➲ Téléchargez le résumé de ce cours au format pdf : "Physique Tout-en-un MPSI PCSI PTSI" - Marie-Noëlle Sanz / Anne-Emmanuelle Badel / François Clausset - Editions Dunod 2008 ; "Précis Mécanique PCSI" - C.Clerc / P.Clerc - Bréal ; Physagreg 2003-2021 : créé et administré par Julien Geandrot, professeur de physique à l'. En ce qui concerne les moments de force : On a \(\overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{T})= \overrightarrow{OM}\wedge \overrightarrow{T}\) mais la droite dâaction de \(\overrightarrow{T}\) est colinéaire à \(\overrightarrow{OM}\) et le produit vectoriel est nul : \(\overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{T}) = \overrightarrow{0}\); \begin{equation}\overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{P})= \overrightarrow{OM} \wedge \overrightarrow{P} = Elle ne dépend que du bras de levier. Dans le cas de lâétude du mouvement dâun point, on ne travaille quâavec un seul vecteur, le vecteur moment cinétique ou le vecteur quantité de mouvement, car ceux-ci sont liés. Partenaires. Le taux de mortalité est de 2,22%, le taux de guérison est de 56,45% et le taux de personnes encore malade est de 41,33% Pour le retrouver, on peut utiliser les trois doigts de la main droite (pour former le trièdre) ou la règle du tire-bouchon. \begin{equation}\begin{aligned} 0 & & 0 & &- m\,g\,\ell\,\sin \theta \begin{equation}\dfrac{\mathrm{d}\overrightarrow{L_O}(M)}{\mathrm{d}t} = \overrightarrow{OM} \wedge \sum_i \overrightarrow{F_i} = \sum_i \overrightarrow{OM} \wedge \overrightarrow{F_i} = \sum_i \overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{F_i})\end{equation}. Le moment dâune force sâexprime donc en \(\mathrm{N.m}\). Ãtudiant le mouvement de ce point par rapport à un référentiel \(\cal{R}\), on nâindicera pas les différentes quantités mais ces indices sont sous-entendus. It includes the principal University library – the Bodleian Library – which has been a legal deposit library for 400 years; as well as 30 libraries across Oxford including major research libraries and faculty, department and institute libraries. Nous avons décidé de faire un étude expérimentale "en direct" avec les étudiants en traitant le cas de la chute du volant de Badminton : la nouvelle version est disponible ici. Ce moment cinétique caractérise la tendance dâun objet à continuer à tourner autour de \(\Delta\), du fait de son inertie. Soit un point M de masse \(m\), de vitesse \(\overrightarrow{v}\) et de quantité de mouvement \(\overrightarrow{p}=m\,\overrightarrow{v}\). Dernière mise à jour : 17 février 2021. Optique Géométrique - MPSI - PCSI - PTSI - Classe Prépa Nathan, Problèmes corrigés de Physique MP1 et PC1 - ES-Sbai, Collection J'intégre - Exercices Incontournables, Collection J'integre - Méthodes et Exercices. Le moment cinétique sâexprime donc en \(\mathrm{kg.m^2.s^{-1}}\). Au niveau mondial le nombre total de cas est de 113 749 294, le nombre de guérisons est de 64 211 546, le nombre de décès est de 2 524 159. Exercices et problémes de chimie générale sup. Toujours en faisant un parallèle avec ce qui a été vu sur le moment cinétique, si \(\Delta\) est un axe orienté par le vecteur unitaire \(\overrightarrow{u_{\Delta}}\), le moment dâune force par rapport à lâaxe (\(\Delta\)) sâécrit : \begin{equation}\boxed{\mathcal{M}_{\Delta}(\overrightarrow{F}) = \overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{F}) \centerdot \overrightarrow{u_{\Delta}}}\end{equation}. Ainsi, comme la quantité de mouvement est reliée à la masse inertielle (grandeur qui exprime la résistance quâoppose un corps au changement de son mouvement) et à la vitesse linéaire, le moment cinétique est relié à une quantité représentant lâinertie de rotation dâun corps, appelée moment dâinertie, et à la vitesse angulaire. Tous les décès depuis 1970, évolution de l'espérance de vie en France, par département, commune, prénom et nom de famille ! Ainsi lâexpression de la norme du moment devient : \begin{equation}\boxed{\mathcal{M}_O(\overrightarrow{F}) = d \times \left|\left|\overrightarrow{F}\right|\right|}\end{equation}. On peut également exprimer le module de ce moment de force en fonction de lâangle \(\theta\) : \begin{equation}\mathcal{M}_O(\overrightarrow{F}) = \left|\left|\overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{F})\right|\right| = \left|\left|\overrightarrow{OM}\right|\right| \times \left|\left|\overrightarrow{F}\right|\right|\times \sin \theta\end{equation}. \begin{array}{|cc|cc|c} Soit un point M se déplaçant dans un mouvement circulaire par rapport au référentiel \(\mathcal{R}\). Derniers chiffres du Coronavirus issus du CSSE 28/02/2021 (dimanche 28 février 2021). \(\left|\begin{array}{l} Le bras de levier est la distance \(d=OH\), où H est le projeté orthogonal de O sur la droite dâaction de la force \(\overrightarrow{F}\). Sur la figure [momentO], on voit que le \(\sin \theta\) peut être relié au bras de levier.En effet : \begin{equation}\sin \theta = \dfrac{d}{\left|\left|\overrightarrow{OM}\right|\right|} \Longleftrightarrow \left|\left|\overrightarrow{OM}\right|\right| \times \sin \theta = d\end{equation}. Soit une force \(\overrightarrow{F}\) appliqué en un point M. Alors son moment \(\overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{F})\) par rapport au point O est défini par : \begin{equation}\boxed{\overrightarrow{\mathcal{M}_O}(\overrightarrow{F}) = \overrightarrow{OM} \wedge \overrightarrow{F}}\end{equation}. Cours de mecanique : M21 : théorème du moment cinétique . Littéralement, cela devient : la dérivée par rapport au temps du moment cinétique dâun point M par rapport à un point O est égale à la somme des moments des forces par rapport à O appliquées à ce point M. Montrons que ce théorème est une conséquence directe du principe fondamental de la dynamique. En minimisant son moment dâinertie, le patineur augmente sa vitesse angulaire, en lâaugmentant, en écartant les bras par exemple, il diminue sa vitesse angulaire. Dans le domaine du bricolage, on fait souvent appel à la notion de bras de levier, sans le savoir. Vous êtes sur la page : Licence 1 > Mécanique 2 > Cours 21 : théorème du moment cinétique. Même si on ne sâintéressera principalement quâà la mécanique du point dans ce chapitre, nous ferons une petite parenthèse sur la mécanique du solide en parlant du moment dâinertie et de sa signification. En effet, la composante suivant $\overrightarrow{e_r}$ ($\overset{\centerdot}{r}\,\overrightarrow{e_r}$) est nulle puisque $r$ est constant (mouvement circulaire). \ell & & 0 & & 0\\ \begin{array}{|cc|cc|c} Dans ce cas, un terme vient sâajouter à la formule initiale ce qui complique les calculs. Pour un soutien régulier pour la production de nouvelles vidéos, rendez-vous sur le patreon, Pour soutenir notre travail global, cliquez sur ce lien, Retrouver, entre autres, des contenus de travaux pratiques, produits par l'équipe de physique de l'ENSCR, AccueilPlan du siteStatistiquesContact